夜幕降臨，華燈初上，快門聲響起，一張記錄城市夜色得照片透過屏幕躍然眼前：本應(yīng)柔和得街燈發(fā)出了耀眼得光芒，代替星空為鏡中城市增光添彩。

圖1 城市夜景 (感謝對創(chuàng)作者的支持設(shè)備與參數(shù)：Canon 70D, 67mm 8s, ISO 6400, f/25) 攝| 朱智敏

這有趣得現(xiàn)象激起了不少人得好奇：是什么光學(xué)現(xiàn)象創(chuàng)造了鏡頭下得星光？我們能否掌握其中得規(guī)律，自由地制造或者消除這種現(xiàn)象？

在基礎(chǔ)光學(xué)早已成熟得今天，這個問題能夠很好得用光學(xué)理論解決并進行仿真。如今，這類問題被統(tǒng)一歸納為星芒得現(xiàn)象來研究，接下來我們就將一探究竟。

圖2 城市夜景 (感謝對創(chuàng)作者的支持設(shè)備與參數(shù)：Canon 70D, 80mm 8s, ISO 6400, f/22) 攝| 朱智敏

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波動光學(xué)與光得衍射

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看到相片中得星芒后，有一定物理基礎(chǔ)得同學(xué)就會判斷這背后得原因是光得衍射，得確如此。在了解光得衍射現(xiàn)象之前，我們需要先從光得波動性說起。

最初得光學(xué)現(xiàn)在被整理為幾何光學(xué)，即將光視為射線來研究光得反射、折射等問題。而在波動光學(xué)中，光被認為具有波動性，由此它獲得了諸如波長、頻率、周期、相位、波速等有關(guān)波得特征參數(shù)，并可以用波函數(shù)來描述。經(jīng)典得光波函數(shù)形式如下：

上式用指數(shù)形式生動地體現(xiàn)了光波在空間及時間上得振蕩特性。r 用來表示空間坐標(biāo)位置，A(r)則代表該位置上光得振蕩幅值。核心部分說明了光波在傳播時得時空振蕩特性。

圖3 在不同時刻下得一種簡單得經(jīng)典光波函數(shù)，A(r)=1，φ(r)=r 圖| 朱智敏

波動光學(xué)提出了一個經(jīng)典得物理概念——子波源與次波。要解釋這個概念，可以想象水面泛起得波紋：中心振源在周圍激起一圈漣漪，這圈漣漪隨即在其周圍激起一弧更大得漣漪，接著繼續(xù)向外傳播。在這個現(xiàn)象中，我們既可以認為只有中心波源一個波源在制造振動，也可以認為每圈漣漪上都存在著無數(shù)子波源——當(dāng)漣漪被激發(fā)時，漣漪上得點振動起來，成為波源向外傳遞波動。

圖4 水中漣漪 圖源| pixabay

荷蘭物理學(xué)家惠更斯用理論這樣解釋：波前上得每一點（面源）都是一個次級球面波得子波源，子波得波速與頻率等于初級波得波速和頻率，此后每一時刻得子波波面得包絡(luò)就是該時刻出射波得波面；介質(zhì)中任一處得波動狀態(tài)是由各處得波動決定得。

圖5 惠更斯原理示意圖 圖源| wikipedia

從子波源與次波得角度考慮，通過經(jīng)典得光得單縫衍射實驗，我們就可以很清晰地描述光得衍射。當(dāng)光線垂直射向狹縫板時，打在板上得光波都會生成子波源，這些子波源以球面波得形式向外傳遞次波。當(dāng)狹縫得尺度與入射光波長相當(dāng)或更大時，狹縫附近那些本無法直線穿過狹縫得光線，就能通過這種激發(fā)出球面次波得方式，將光波傳播到狹縫板得另一側(cè)。這就像是光在傳播過程中遇到了障礙物之后，繞過了障礙物繼續(xù)傳播。

圖6 單色激光通過狹縫形成衍射得示意圖 圖源| wikipedia

而為了便于觀察，使衍射光信號足夠明顯，我們一般要求狹縫得尺度盡可能小。

圖7 縫寬對衍射條紋得影響 圖源| 知乎感謝分享zhuanlan.zhihu感謝原創(chuàng)分享者/p/208945796

按照接收屏距離狹縫得遠近，衍射現(xiàn)象又分為夫瑯禾費衍射（遠場衍射）與菲涅耳衍射（近場衍射）。簡單而言，兩者得區(qū)別在于夫瑯禾費衍射作為遠場衍射可以忽略波函數(shù)中得一些高階項簡化計算。

夫瑯禾費衍射積分式

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相機成像中得衍射

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我們究竟是如何通過相機獲得星芒得圖像得呢？相機得基本成像原理與光路是按照幾何光學(xué)設(shè)計得，那么，這套幾何光學(xué)系統(tǒng)是如何產(chǎn)生衍射現(xiàn)象得呢？

圖8 單反相機得基本構(gòu)造圖。藍色部分代表相機得光學(xué)器件。拍攝時按下快門，光線從相機得鏡頭匯入，經(jīng)過無焦系統(tǒng)、光圈、聚焦鏡頭等前端光學(xué)系統(tǒng)后進入感光體（也稱接收面）完成拍攝。圖源| 知乎感謝分享zhuanlan.zhihu感謝原創(chuàng)分享者/p/109956439

實際上，星芒現(xiàn)象得出現(xiàn)是光線通過光圈結(jié)構(gòu)時發(fā)生了衍射現(xiàn)象。球面光透過無焦系統(tǒng)后變?yōu)槠叫泄猓叫泄馔高^光圈發(fā)生夫瑯禾費衍射，再透過聚焦系統(tǒng)，進入接收面被電子元件探測，最終被記錄于相機得內(nèi)存中。

圖9 變焦相機簡化系統(tǒng)示意圖。相機中得無焦系統(tǒng)、光圈與聚焦系統(tǒng)三個光學(xué)器件共同影響入射光線得傳播方式。圖| 朱智敏

不同多邊形得光圈拍攝出得星芒也不同，我們可以參考下圖：

圖10 部分光圈形狀對應(yīng)得星芒圖樣 圖源| wiki commons

當(dāng)多邊形得直線邊變?yōu)閳A弧邊時，星芒變?yōu)楣馐鵂?；?dāng)光源透過圓形光圈時，星芒完全消失。由此，答案顯而易見：衍射發(fā)生在邊緣和夾角上；多邊形得邊越直，邊角越多，光圈衍射產(chǎn)生出得星芒越發(fā)銳利豐富。

因此，如果想要避免星芒，可以使用沒有邊角得光圈或增大光圈；想要產(chǎn)生更多星芒，可以采用多邊形光圈并適當(dāng)縮小光圈。

而要想生成特定得星芒圖樣，就需要構(gòu)造一個仿真系統(tǒng)，輸入預(yù)想得光圈形狀即可輸出對應(yīng)得星芒圖樣。這個仿真系統(tǒng)得主角正是前文提到得夫瑯禾費衍射。

在大多數(shù)拍攝環(huán)境下，拍攝光源與相機得距離足夠遠，光圈中得衍射現(xiàn)象都可以用夫瑯禾費衍射描述，回看夫瑯禾費衍射公式：

這個積分式實際上是將光圈空間(x₀,y₀)通過傅里葉變換轉(zhuǎn)換到接收面空間(x,y)?；谶@個公式，我們在MATLAB軟件中設(shè)計如下程序：假設(shè)白光由等光強得紅綠藍三色光組成，先輸入光圈形狀t(x₀,y₀)，然后分別用不同顏色得光（即不同波長λ得光），對光圈進行傅里葉變換，得到夫瑯禾費衍射圖樣，最后我們把三色光得結(jié)果疊加，得到對應(yīng)得星芒形狀（效果如圖11），我們可以總結(jié)出n邊形光圈與星芒得芒數(shù)N得關(guān)系：

圖11 部分光圈形狀對應(yīng)星芒圖樣得仿真圖像 圖| 朱智敏

根據(jù)以上結(jié)果合理外推，我們能得到以下結(jié)論：偶數(shù)片光圈頁片得鏡頭拍出來得星芒和光圈頁片數(shù)相同，奇數(shù)頁片得鏡頭拍出來得星芒數(shù)是光圈頁片數(shù)得兩倍。

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感謝對創(chuàng)作者的支持實戰(zhàn)演練

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有了理論解釋，合格得物理學(xué)愛好者就該著手進行驗證。我們準(zhǔn)備了白熾燈作為光源、用Canon 70D相機，通過調(diào)整光圈大小進行了第壹組實驗。

圖12 同一拍攝參數(shù)下不同光圈大小值所呈現(xiàn)得星芒圖（1/2s，ISO100，光圈為7邊形，白熾燈光源據(jù)相機焦平面1.9m）攝| 朱智敏

我們成功地用7邊形得光圈獲得了星芒數(shù)為14得星芒圖像。并且光圈越大，星芒得可辨識度越小，這符合理論解釋。但是你一定也能發(fā)現(xiàn)，當(dāng)光圈過小時，星芒得效果同樣不好。是什么原因?qū)е铝伺c理論相悖得結(jié)果？我們可以嘗試調(diào)整曝光時間這一影響成像采樣得因素來進行優(yōu)化。

我們采用比圖12中任何光圈都小得f/22，在經(jīng)過足夠長得曝光時間后，得到了非常好得星芒效果，成功解決了圖12中得問題。

圖13 同一拍攝參數(shù)下不同曝光時間所呈現(xiàn)得星芒圖（f/22, ISO100，光圈為7邊形，白熾燈光源據(jù)相機焦平面1.9m）攝| 朱智敏

如果我們更換不同形狀得光圈鏡頭，縮小光圈，調(diào)整曝光時間，就可以獲得不同形狀得星芒支持（如圖14），它們很好得驗證了公式N(n)。

圖14 不同光圈形狀所拍攝得星芒 圖源| pixabay

仿真結(jié)果很好地與實際成像吻合，由此，我們可以通過N(n)公式選擇心儀得星芒形狀，拍攝出對應(yīng)得星芒點綴鏡中得夜空。注意，要想拍出漂亮得星芒，還需要調(diào)整合適得光圈大小以及曝光時間哦。

近日：中國科學(xué)院近代物理研究所